ゲージ変換
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空間内の各点において、電界を
,磁界を
,誘電率をε,透磁率をμとして、電束密度は
,磁束密度は
,また、電荷密度をρ,電流密度を
として、
マクスウエルの方程式:
が成立します。
なお、Bのdivをとると、ベクトル解析の公式より、
となるので、@より、
∴
・・・D となるので、@,Bにより、電荷保存則は満たされています(電束電流を参照)。
@〜Cにより電磁場の挙動が定まるわけですが、電界
,磁界
に6個の自由度があるので、電荷分布ρと電流密度
を与えるだけでは、電界
,磁界
を一意的に求めることができません。
そこで、ベクトル・ポテンシャル
を用いて、
と表せることに着眼します。
の両辺にdivを作用させると、
となり、Aは自動的に満たされます。
をCの左辺に代入すると、
ここで、ϕを適当な関数として、
とおくと、
・・・E より、
となってCも満たされます。
,
を@,Bに代入すると、
ベクトル解析の公式より、
,
となるので、
Fより、
・・・H
Gより、
・・・I
H,Iを用いて、スカラー関数ϕ,ベクトル関数
を求めれば、
,
により、磁界
,電界
を求めることができるはずです。
ところが、ここで適当な関数χを持ってきて、
,
・・・J としてHの左辺に代入してみると、
より、
なので、
また、JをIの左辺に代入してみると、
なので、
(∵
)
(Iの左辺) つまり、Jとしても、H,Iを満たすのです。
また、
,
において、Jとしても、Eより、
となるので、
,
をϕ,
の代わりに、
,
に代入しても、同じ
,
が得られます。つまり、H,I,即ちMaxwell方程式には、χを適当な関数として、変換Jに関して不変である、という性質があります。この変換Jをゲージ変換、ゲージ変換によって、電界
,磁界
が変わらないことを、ゲージ不変、と言います。
H,Iでも関数χの分だけ自由度が残るので、ϕ,
を確定させるために、H,Iに条件を加えることを考えます。一つは、ローレンツ・ゲージと呼ばれる条件:
・・・K で、Hの
を
とし、Iのgradのカッコ内をゼロとすると、H,Iは、
・・・L
・・・M となり、ϕ,
の各成分
,
,
について同じ形の方程式になります。ここで、
,
とすると、ϕ,
に対する波動方程式です。
もう一つ、クーロン・ゲージと呼ばれる条件:
を付けると、H,Iは、
・・・N
・・・O となります。NはPoisson方程式で、空間中の電荷分布から電位ϕを求め、Oに代入して、Oと
を満たすような
を求め、
,
により、磁界
,電界
を求める、という流れになります。
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