このとき、荷電粒子はx軸方向には一定の範囲で周期的に振動する。運動中のある時刻で粒子が、xが最小値となる位置にあり速さをもっていたとすると、xが最大値となる位置まで移動したときの速さは、この間に外力がした仕事が正であるためより大きくなる。その後にもどったとき、粒子の速さはに比べて{チ：�@大きくなる　�A小さくなる　�B変化しない}。

ローレンツ力に対して外力が十分に弱いとき、荷電粒子の運動の等速円運動からのずれはわずかである。以下では、図6のように、(2)と同様にの領域との領域に分け、この粒子の運動を、xy平面内のそれぞれの領域で、異なる速さで等速円運動するモデルで考察する。
荷電粒子は磁場によるローレンツ力をうけ、で速さ，で速さの等速円運動を行うとする。ここで、である。外力によりとの差が生じ、それ以外には外力による運動への影響はないと仮定する。また、で粒子の軌道は滑らかにつながるとする。ただし、解答におよびは用いないこと。
時刻で，，にある荷電粒子がx軸の正の向きに速さで等速円運動をはじめた。における等速円運動の円の半径は　リ　となり、時刻で2回目にに達するまでの時間Tは　ヌ　となる。時刻での粒子の位置を始点、での位置を終点とするベクトルがこの場合のドリフトを表す。このベクトルの向きから、z軸の負の向きの磁場およびx軸の正の向きの外力によって{ル：�@x軸の正　�Ay軸の正　�Bx軸の負　�Cy軸の負}の向きにドリフトを生じることがわかる。このドリフトの平均の速さは、そのベクトルの大きさを周期Tで割り、Tを用いずに　ヲ　と求められる。このモデルでは、との各領域における円運動の半径をそれぞれ，とすると、粒子がx軸方向にとの間を移動する。との違いによる運動エネルギーの差がに等しいとすると、　ヲ　は、m，q，F，，のうち必要なものを用いて　ワ　と表すことができる。