京大物理'20年前期[3]

京大物理'20年前期[3]

次の文章を読んで、

に適した式または数値を、それぞれの解答欄に記入せよ。なお、

はすでに

で与えられたものと同じものを表す。また、問1，問2では、指示にしたがって、解答をそれぞれの解答欄に記入せよ。

図1のように、x軸、y軸、z軸を3辺とする立方体の箱の中を多数の粒子(質量m)が、壁面に衝突しながら運動している。この立方体の各辺の長さは一定の速さwで時間とともに増大する。すなわち、時刻t における各辺の長さは

であるとする(Lは定数)。したがって、立方体の各面の面積も時間とともに大きくなる。具体的には、原点Oを頂点とする3つの面はそれぞれの位置に固定され、他の3つの面がそれぞれに垂直な方向に一定の速さwで移動するとする。ただし、各面が移動する速さwは粒子の速さに比べて十分に小さいとする。以下では、

の位置にある面を壁A，それに対面し、x軸の正の向きに速さwで移動する面を壁Bと呼ぶ。粒子にはたらく重力の影響は無視する。

以下では簡単のために、速度がx軸の正あるいは負の方向を向いた1つの粒子を考え、まず、図2の(a)→(b)→(c)で表された過程を考察する。この粒子と他の粒子との衝突はないものとする。図2は、図1の立方体をz軸の正の側から見たものである。時刻

(

)において、立方体の辺の長さは

であり、粒子は壁B上にあって速度はx軸の負の方向を向き、その大きさはvであるとする。その後、時刻

において粒子は壁Aに弾性衝突し、衝突後の速度はx軸の正の向きに大きさvとなった。

における立方体の辺の長さはLである。さらに時刻

(

)において、粒子は壁Bに弾性衝突し、直後の速度はx軸の負の向きに大きさ

となった。

における立方体の辺の長さは

であった。

と

をL，v，wを用いて表すと

，

であり、図2の過程の時間

はL，v，wを用いて

と表される。さらに、wはvに比べて十分に小さいため、

をL，v，

で表し、微小な

の2次以上を無視する近似を行うと、

となる。なお、必要ならその絶対値が微小な実数xに対する近似式

を用いてよい。壁Aが粒子から受けるx軸方向の力の時間平均

は、粒子が受ける力積

が時刻

における衝突での粒子のx軸方向の運動量変化に等しいとした関係式から求まる。そこで、壁Aが粒子から受ける圧力Pを、

を壁Aの面積で割ったものとする。

として

を用い、壁Aの面積を衝突時刻

での

であるとすると、m，v，Lを用いて

となる。なお、

はwにはよらない量である。

次に、図3の(c)→(d)→(e)で表される、時刻

に速さ

で壁Bを離れた粒子が、再び壁Aに弾性衝突し、壁Bに戻ってくるまでの過程を考える。まず、

はvとwにより

　(i)

と与えられ、定数aは

である。しかし、以下の解答では、指定された場合を除き、

をvとwで表す際は、aを用いた式(i)の右辺の表式を用いること。粒子が時刻

に壁Aに弾性衝突した時の立方体の辺の長さ

はL，v，

，wを用いて

となる。図3の過程により壁Aが粒子から受ける圧力

は、図2の過程に対する

の結果において、vを

に、Lを

に置き換えることで得られる。そこで、圧力の変化分

を考え、比

を

の関数として表し、

の2次以上を無視すると

　(ii)

となる。ここで、

はaを用いて表される量である。式(ii)の導出において、必要なら、その絶対値が微小な実数xの2次以上を無視する近似で

であることを用いてよい。ここで、

，

，cは任意の実数である。
さらに、図2の過程での粒子の壁Aへの衝突時刻

における立方体の体積

と、図3の過程での衝突時刻

における体積

に対して、体積の変化分

を考える。比

を

の関数として表し、

の2次以上を無視すると

　(iii)

となる。式(ii)と式(iii)の結果から、

と

の間に

　(iv)

の関係式が成り立つことが分かる。ここで、γはaを用いて

で与えられる。
以上の式(iv)の導出は、x軸方向にのみ運動する1つの粒子に注目したものであり、圧力Pはその粒子のみから壁Aが受ける圧力であった。しかし、Pをあらゆる方向に運動する全ての粒子から壁Aが受ける圧力とし、

と

を与えられた微小時間内での変化分としても、式(iv)が成り立つことが示される。さらに、Pが

に、Vが

に微小に変化する間に立方体内の粒子からなる理想気体の絶対温度がTから

に微小に変化したとすると、式(iv)は理想気体の状態方程式を用いることで、

と表すこともできる。ここで、

はγを用いて表される量であり、微小量

，

の2次以上を無視した。
関係式(iv)は、理想気体の断熱変化におけるポアソンの法則として知られたものであり、aの値

を代入したγの値

は単原子分子気体のものを再現している。しかし、多原子分子気体の場合は、式(iv)の定数γは

とは異なる値をとる。

そこで、図1の立方体内をx軸方向に運動する1粒子を再び考え、次のようなモデルを用いて、二原子分子気体に対する式(iv)のγを求めてみよう。二原子分子を2つの質点(原子)が長さ一定で質量を無視できるまっすぐな棒でつながったものと見なすと、この二原子分子には重心の並進運動の他に、図4のように、重心(図4の原点G)のまわりの、Y軸とZ軸を回転軸とする2つの回転運動がある。いま、図1の立方体の中をx軸方向に並進運動する二原子分子に対して図2と図3の過程を考える。この二原子分子のエネルギーEは、重心のx軸方向の並進運動のエネルギー

と重心のまわりの2つの回転運動のエネルギーの和であるとし、各回転運動のエネルギーの値がどれも

に等しく、

の関係が常に成り立っていると仮定する。この場合の、図2(c)で表された、時刻

における分子と壁Bの衝突後の分子の速さ

を求めるために、この衝突を二原子分子(質量m)と壁Bに対応した重い物体(質量M)のx軸方向の衝突過程に置き換え、最後に質量Mを質量mに比べて十分に大きくする。この衝突において、図4の二原子分子の構造を直接に考慮する必要はなく、二原子分子は上記のエネルギーEを持った質量mの粒子と考えればよい。衝突前後の分子と物体の速度は図5の通りとする。

問1　図5の衝突過程におけるエネルギー保存と運動量保存の関係式を書きくだせ。それらより、衝突後の二原子分子の速さ

をv，w，

を用いて表わせ。なお、

を導出する途中計算を書く必要はない。

問2　問1で求めた

においてMをmに比べて十分に大きくする。すなわち、

を近似的に0として、二原子分子気体の場合の式(i)のaの値と式(iv)のγの値を求めよ。

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解答　気体分子運動論は、通常の入試問題では単原子分子理想気体の定積変化を扱うことが多いのですが、本問では、断熱変化の過程を考察して単原子分子気体の比熱比を求めるだけでなく、モデルが問題文中の図として与えられているとはいえ、さらに2原子分子の場合の比熱比まで求める、という過大な内容になっていて、難問というだけでなく計算も大変で、近似の方法など親切な誘導がついてはいますが、完答は厳しい問題です。

あ　粒子は、時間